От гледна точка на геометричната оптика, когато светлината пада върху препятствие с дупки, светлината не може да попадне в зоната на геометричната сянка. В действителност светлинната вълна се разпространява в пространството отвъд бариерата, т.е. в областта на геометричната сянка и това проникване е толкова по-значително, колкото по-малък е размерът на преградата. Ако размерът на преградата (прорези, дупки) е съпоставим с дължината на вълната, законите на геометричната оптика са нарушени.
Качествено поведението на светлината зад препятствие с отвор обяснява принципа на Хюйгенс, който позволява да се изгради фронт на вълната в даден момент 
според известната позиция на предната част от време т: всяка точка, до която достига движението на вълната, служи като център на вторичните вълни (фиг. 3.2.1), обвивката на тези вълни дава позицията на предната част в следващия момент.
Нека една вълна, успоредна на нея, да падне върху плоско препятствие с отвор (фиг. 3.2.2). Според Хюйгенс всяка точка от участъка на вълната, разпределена от дупката, служи като център на вторичните вълни, които в изотропната и хомогенна среда ще бъдат сферични. След като изградихме обвивката, виждаме, че зад дупката вълната прониква в геометричната зона на сенките, обгръщайки краищата на препятствието.
3.2.2. Смущение на светлинна вълна. Основното уравнение на интерференцията. Полето на интерференция от два точкови източника. Опитът на Юнг
Ние считаме две вълни с една и съща честота, които, разположени една върху друга, възбуждат в една и съща точка космически трептения със същата посока
Амплитудата на полученото трептене в дадена точка, където 
.
Ако разликата във фазите 
колебанията, възбудени от вълните, остават постоянни във времето, вълните се наричат \u200b\u200bкохерентни. В случай на непоследователни вълни непрекъснато се променя, като с еднаква вероятност приема всякакви стойности, следователно средната стойност за период от 
равно на нула и
-
интензитетът, наблюдаван при наслагване на непоследователни вълни, е равен на сумата от интензитетите, създадени от всяка вълна поотделно: 
.
В случай на кохерентни вълни 
има константа във времето, но своя собствена за всяка точка в пространството, стойността и
В точки в пространството, където 
в точки, където 
, По този начин, когато се наслагват кохерентни светлинни вълни, се извършва преразпределение на светлинния поток в пространството, което води до максимуми на някои места, а интензивни минимуми на други. Това явление се нарича вълнова интерференция. Ако интензитетите на двете вълни са еднакви, то при максимумите 
, и в минимумите 
, За некохерентните вълни в този случай интензитетът е 
.
Естествените източници не дават кохерентна светлина. Това се дължи на факта, че излъчването на светещо тяло е съставено от вълни, излъчвани от много атоми. Радиацията се произвежда от влакове с дължина до 3 м, с f 
основите на един влак по никакъв начин не са свързани с фазата на следващия.
Кохерентните вълни могат да бъдат получени чрез разделяне на вълната, излъчвана от един източник, на две части (фиг. 3.2. 3). Ако тези вълни са направени да преминават през различни оптични пътища и след това се наслагват една върху друга, се наблюдава намеса. Разликата в оптичните пътища, изминати от вълните, не трябва да е много голяма, така че добавените трептения да принадлежат на един и същи вълнов влак.
Нека разделянето на вълните да се случи в точка P, Дотам P първата вълна преминава в среда с показател на пречупване 
пътят 
, втората вълна - в среда с индекс на пречупване 
пътят 
, Ако в копнеж ох фазата на трептене е 
тогава първата вълна ще възбуди в точката Pколебание 
а втората вълна е трептенето 
където 
,
- фазови скорости на вълната. Фазова разлика, възбудена в даден момент P колебания, равни на 
Подмяна 
където 
е дължината на вълната във вакуум, която имаме 
къде е оптичната разлика в пътя.
Ако разликата в оптичния път е цяло число на дължината на вълната във вакуум,
(т
= 0,1,2….) , (3.2.1)
след това фазова разлика ще бъде кратно на 2 π
и трептения, възбудени в една точка P и двете вълни ще се появят в една фаза, т.е. (3.2.1) е условието за максимална намеса.
ако 
равен на полуцелочисления брой дължини на вълната във вакуум,
(т
= 0,1,2….), (3.2.2)
на 
и колебания в точка Pще бъде в антифаза, т.е. (3.2.2) е условието за минимална намеса.
Ние считаме две цилиндрични кохерентни светлинни вълни, излъчвани от източници 
и 
(Експеримент на Юнг), имащ формата на успоредни тънки светещи нишки (фиг. 3.2. 4). Регионът, в който тези вълни се припокриват, се нарича интерференционно поле. В цялата тази област се наблюдава редуване на максимуми и минимуми на смущения. Ако се въведе екран в интерференционното поле, на него ще се вижда модел на смущения, имащ формата на редуващи се тъмни и светли ивици. Изчисляваме ширината на тези ивици, ако екранът е успореден на равнината, минаваща през източниците и , Положението на точката на екрана ще се характеризира с координата хизмерено в посока, успоредна на линията , изберете произхода в точката охпо отношение на които и подредени симетрично. Фиг. 3.2.4
За да се получи различим модел на интерференция, разстоянието между източниците г трябва да бъде значително по-малко от разстоянието до екрана 
, разстояние х, в рамките на която се образуват интерференции, също е много по-малка , след това 
, и 
, умножаване 
върху показателя на пречупване на средата пполучаваме разликата в оптичния път
.
(3.2.3)
Замествайки (3.2.3) в (3.2.1) и (3.2.2), получаваме координатите на максимумите и минимумите на екрана:
където 
- дължина на вълната в средата. Разстоянието между два съседни максимума се нарича разстоянието между интерференционните граници, а разстоянието между два съседни минимума се нарича ширина на интерференционната граница. Тези разстояния имат еднакви стойности.
.
(3.2.4)
Съгласно (3.2.4), разстоянието между лентите се увеличава с намаляване на разстоянието между източниците г.
при г съпоставим с , разстоянието между лентите ще бъде в същия ред като 
, В този случай отделните групи биха били напълно неразличими. За да бъде различен моделът на смущения, е необходимо това 
.
Ако интензитетът на смущаващите вълни е същият, 
, след това получената интензивност в точки с фазова разлика е равно на
.
защото 
, след това съгласно (3.2.3), 
расте пропорционално х, Следователно интензитетът варира по протежение на екрана според закона на квадрата на косинуса.
Ширината на границата на интерференцията и разстоянието между тях зависят от дължината на вълната , Само в центъра на снимката, кога х\u003d 0, максимумите на всички дължини на вълната съвпадат. Докато се отдалечавате от центъра, максимумите на различните цветове се изместват все по-относително един към друг. Намазва се интерференционният модел.
Помислете за интерференцията на две равнини вълни с еднакви амплитуди. Посоките на разпространение на тези вълни образуват ъгъл 2 φ
(Фиг. 3.2.5). Посоките на трептенията на светлинния вектор ще се считат перпендикулярни на равнината на фигурата. Вълнови вектори 
и 
лежат в равнината на фигурата и са равни по абсолютна стойност 
Уравнения на тези вълни
Полученото трептене в точката с координати х, при
От този израз следва, че в точките където 
(т\u003d 0,1,2, ...), амплитудата на трептенията е 2 А; в точки, където 
(т\u003d 0,1,2, ...), амплитудата на трептенията е нула. Където и да е екранът Eперпендикулярно на оста 
,
върху него ще се наблюдава система от редуващи се светли и тъмни ивици, успоредни на оста Z, Координати на максимуми на интензитета
От позицията на екрана (от при) зависи само фазата на трептене.
ВИНАГИ ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ
Принцип на Хюйгенс
От гледна точка на геометричната оптика, когато светлината пада върху препятствие с дупки, светлината не може да попадне в зоната на геометричната сянка. В действителност светлинната вълна се разпространява в пространството отвъд бариерата, т.е. в областта на геометричната сянка и това проникване е толкова по-значително, колкото по-малък е размерът на преградата. Ако размерът на преградата (прорези, дупки) е съпоставим с дължината на вълната, законите на геометричната оптика са нарушени.
Качествено поведението на светлината зад препятствие с отвор обяснява принципа на Хюйгенс, който позволява да се изгради вълнен фронт в момент от известна позиция на предната част в даден момент т: всяка точка, до която достига движението на вълната, служи като център на вторичните вълни (фиг. 3.2.1), обвивката на тези вълни дава позицията на предната част в следващия момент.
Нека една вълна, успоредна на нея, да падне върху плоско препятствие с отвор (фиг. 3.2.2). Според Хюйгенс всяка точка от участъка на вълната, разпределена от дупката, служи като център на вторичните вълни, които в изотропната и хомогенна среда ще бъдат сферични. След като изградихме обвивката, виждаме, че зад дупката вълната прониква в геометричната зона на сенките, обгръщайки краищата на препятствието.
Смущение на светлинна вълна. Основното уравнение на интерференцията. Полето на интерференция от два точкови източника. Опитът на Юнг
Ние считаме две вълни с една и съща честота, които, разположени една върху друга, възбуждат в една и съща точка космически трептения със същата посока
Амплитудата на полученото трептене в дадена точка, където.
Ако разликата във фазите на вълните, възбудени от вълните, остава постоянна във времето, вълните се наричат \u200b\u200bкохерентни. В случай на несъгласувани вълни, тя се променя непрекъснато, приемайки с еднаква вероятност всякакви стойности, следователно средната стойност за периода на стойността е нула и
-
интензитетът, наблюдаван при наслагване на непоследователни вълни, е равен на сумата от интензитетите, създадени от всяка вълна поотделно:.
В случай на кохерентни вълни, той има константа във времето, но своя собствена за всяка точка в пространството, стойността и
В точки в пространството където, в точки къде. По този начин, когато се наслагват кохерентни светлинни вълни, се извършва преразпределение на светлинния поток в пространството, което води до максимуми на някои места, а интензивни минимуми на други. Това явление се нарича вълнова интерференция. Ако интензитетите на двете вълни са еднакви, то при максимумите и при минимумите. За непоследователните вълни в този случай интензитетът е.
Естествените източници не дават кохерентна светлина. Това се дължи на факта, че излъчването на светещо тяло е съставено от вълни, излъчвани от много атоми. Радиацията се произвежда от влакове с дължина до 3 m и 
фазата на един влак по никакъв начин не е свързана с фазата на следващия.
Кохерентните вълни могат да бъдат получени чрез разделяне на вълната, излъчвана от един източник, на две части (фиг. 3.2. 3). Ако тези вълни са направени да преминават през различни оптични пътища и след това се наслагват една върху друга, се наблюдава намеса. Разликата в оптичните пътища, изминати от вълните, не трябва да е много голяма, така че добавените трептения да принадлежат на един и същи вълнов влак.
Нека разделянето на вълните да се случи в точка P, Дотам P първата вълна преминава в среда с индекс на пречупване, втората вълна - в среда с рефракционен индекс. Ако в копнеж ох фазата на трептене е равна, тогава първата вълна ще възбуди в точката Pколебание 
а втората вълна е трептенето 
където, са фазовите скорости на вълните. Фазова разлика, възбудена в даден момент P колебания, равни на 
Подмяна 
, къде е дължината на вълната във вакуум, имаме, къде е оптичната разлика в пътя.
Ако разликата в оптичния път е цяло число на дължината на вълната във вакуум,
(т = 0,1,2….) , (3.2.1)
тогава разликата във фазите ще бъде кратна на 2 π и трептения, възбудени в една точка P и двете вълни ще се появят в една фаза, т.е. (3.2.1) е условието за максимална намеса.
Ако е равен на полу-цяло число на дължината на вълната във вакуум,
(т = 0,1,2….), (3.2.2)
на 
и колебания в точка Pще бъде в антифаза, т.е. (3.2.2) е условието за минимална намеса.
Нека разгледаме две цилиндрични кохерентни светлинни вълни, излъчвани от източници и (експеримент на Юнг), които имат формата на успоредни тънки светещи нишки (фиг. 3.2. 4). Регионът, в който тези вълни се припокриват, се нарича интерференционно поле. В цялата тази област се наблюдава редуване на максимуми и минимуми на смущения. Ако се въведе екран в интерференционното поле, на него ще се вижда модел на смущения, имащ формата на редуващи се тъмни и светли ивици. Изчисляваме ширината на тези ивици, ако екранът е успореден на равнината, минаваща през източниците и. Положението на точката на екрана ще се характеризира с координата хизмерени в посока, успоредна на линията, избираме първоизточника в точката ох, спрямо които са разположени симетрично. Фиг. 3.2.4
За да се получи различим модел на интерференция, разстоянието между източниците г трябва да бъде значително по-малко от разстоянието до екрана. разстояние хв рамките на които се образуват интерференции, също е много по-малка. Тогава и 
, Умножение по показателя на пречупване на средата пполучаваме разликата в оптичния път
Замествайки (3.2.3) в (3.2.1) и (3.2.2), получаваме координатите на максимумите и минимумите на екрана:
къде е дължината на вълната в средата. Разстоянието между два съседни максимума се нарича разстоянието между интерференционните граници, а разстоянието между два съседни минимума се нарича ширина на интерференционната граница. Тези разстояния имат еднакви стойности.
Съгласно (3.2.4), разстоянието между лентите се увеличава с намаляване на разстоянието между източниците г.при г сравнимо с, разстоянието между лентите ще бъде в същия ред като. В този случай отделните групи биха били напълно неразличими. За да може интерференционният модел да е различен, е необходимо да разгледаме интерференцията на две равнини с еднакви амплитуди. Посоките на разпространение на тези вълни образуват ъгъл 2Z. Координати на максимуми на интензитета
От позицията на екрана (от при) зависи само фазата на трептене.
Кохерентност на светлинните вълни. Когато се наслагват светлинни вълни с много висока честота на трептене, човек може да наблюдава само усреднената във времето енергия на вибрацията, която се характеризира с интензивността на трептенията. Когато се добавят две трептения, ние стигаме до мястото, където наричат \u200b\u200bинтерференционния термин. Ако светлинните лъчи се наричат \u200b\u200bнепоследователни. Вълните, поляризирани в взаимно перпендикулярни посоки, винаги са несъвместими. Монохроматичните вълни са съгласувани само ако тяхната фазова разлика остава постоянна (т.е. честотите им съвпадат) и ако са паралелни (или почти успоредни) поляризирани. При прилагане на такива вълни
къде е фазовата разлика на трептенията в дадена точка. В конкретния случай имаме За фазови колебания: За вътрефазни колебания:
Намесата на две вълни. Когато две равнини вълни се наслагват, получаваме Повърхности с постоянна фазова разлика са равнини, перпендикулярни на вектора Разстоянието между съседните равнини с максимална интензивност е
където a е ъгълът между векторите. За малък a получаваме Ако поставите плосък екран в областта на припокриващи се вълни, успоредни, тогава върху него ще се наблюдават паралелни редуващи се тъмни и светли ивици.
При наслагване на сферични вълни от два фазови точкови източника условието на максималния интензитет на ред има формата (това е уравнението на хиперболоида на въртене с оста, минаваща през източниците). При поставянето на екрана успоредно на тази ос, получаваме светли и тъмни ивици под формата на хиперболи. Ако разстоянието до екрана е голямо в сравнение с разстоянието между източниците, тогава в центъра на екрана получаваме почти еднакво разположени ивици. Разстоянието между лентите ще бъде същото като в експеримента на Юнг, където интерференцията се създава от два паралелни линейни източника на кохерентна светлина. Ако x е разстоянието от определена точка на екрана до центъра му (фиг. 64), тогава получаваме и за разликата в пътя, където a е ъгълът, под който източникът се вижда от центъра на екрана. Интензитетът варира от кога до нула, когато е разстоянието между лентите
На голямо разстояние от два фазови линейни източника можем да напишем къде е ъгълът между нормалата към равнината на източниците и посоката на наблюдение на интерференцията (приближение на Фраунхофер). Амплитудите на вибрациите в интерфериращите вълни могат да се считат за еднакви, т.е. Максималните интерференции се наблюдават под ъглите, удовлетворяващи отношението
Намесата на голям брой вълни.
Помислете за смущения от едни и същи фазови източници, разположени на една права линия на разстояние един от друг. На голямо разстояние от източниците в посока В се колебаят с една и съща амплитуда, се прибавят и фазовата разлика между съседните трептения е равна. Получената амплитуда А ще се намери от уравненията (виж векторната диаграма на фиг. 65): Изключвайки радиуса на описания кръг, получаваме
Смущения от естествени източници на светлина. Излъчването от естествени (топлинни) източници на светлина се състои от множество влакове от вълни), излъчвани спонтанно от възбудени атоми, когато те са осветени, т.е. при връщане към нормалното. Продължителността на влака, той съдържа трептения. Това означава, че два различни природни източника са непоследователни, дори когато се различава тясна спектрална лента по своето излъчване, тъй като фазовата разлика на трептенията се променя много бързо и произволно във всяка точка на наблюдение. За да се наблюдават смущения, е необходимо да се раздели излъчването от един източник на два или повече лъча и да ги принуди да достигнат до наблюдателната точка по различни начини. В този случай ще възникнат смущения на всеки влак със себе си и условието за максимална или минимална стойност ще бъде едновременно изпълнено за всички влакове със същата честота, излъчвани от една и съща изходна точка. Удобно е да се въведе оптичната разлика в хода на лъча
където интегрирането се осъществява по линията, която лъчът преминава от точката на излъчване до точката на смущение. Максимално условие: минимално условие: където се нарича ред на намеса.
Даваме класически примери за получаване на два съгласувани източника.
1. Опитът на Юнг (споменат по-горе). Слънчевата светлина пада върху много тясна цепка в първия екран, поради дифракционните разлики и пада върху две тесни процепи във втория екран. Отново, поради дифракция след тези процепи, светлината се разминава и образува припокриващи се кохерентни лъчи.
2. Огледала на Френел. Светлината от ярко блестящ процеп пада върху две огледала, пресечени под ъгъл от почти 180 °. Близо разположени въображаеми образи на пропастта образуват два кохерентни източника.
3. Бипризъм на Френел. Светлината от ярко осветена цепка се пречупва в две стъклени призми с малки пречупващи ъгли, сгънати върху основите им. В резултат на пречупването се образуват две плътно разположени въображаеми образни процепи.
4. Bilinsa Billet. Събиращата леща се разрязва наполовина, а половините леко се разделят. Билинзата е осветена от тясна цепка, успоредна на линията на рязане. Всяка половина на обектива формира действителното си изображение на празнината.
5. Огледалото на Лойд. Светлината от тясна процеп се отразява от огледалната равнина, образувайки въображаем образ на процепа. Светлината се намесва от самата празнина и от нейния образ.
Ефект от размера на източника. Пространствена съгласуваност. Разликата в пътя на лъча в дадена точка на екрана има определена стойност само в случай на точков източник. При преминаване от една точка на разширен източник в друга, разликата в хода се променя. Ако разликата в пътя се промени към максималното условие, тя ще се превърне в минималното условие, т.е. прилагането на модели на смущения от различни секции на разширен източник води до замъгляване на общия модел на смущения.
Помислете например за плосък източник. Да предположим, че първият от интерфериращите лъчи се излъчва от източника под ъгъл спрямо неговия нормален, а вторият - под ъгъл, Нека тези лъчи лежат в същата равнина като нормалната, а ъглите на излъчване са почти еднакви за всички точки на източника (фиг. 66). При преминаване от единия край на източника към другия дължината на пътя на първия лъч ще се промени към размерите на Източника в равнината на лъчите на втория - към - и разликата на пътя ще се промени на
Условието за поддържане на интерференционния модел (условието на пространствена кохерентност) приема формата
Пример 1. В експеримента на Юнг е ширината на прореза в първия екран, където е разстоянието между процепите във втория екран, е разстоянието между екраните; получаваме: т.е. Ние пренаписваме тази формула под формата: къде са ъгълните размери на източника или ъгълът на разминаване на лъчите, падащи върху две процепи. Например при директно осветяване на слотове от Слънцето, rad, nm, т.е. разстоянието между слотовете трябва да бъде по-малко от 0,06 mm. Ето защо първо трябва да прекарате слънчевата светлина през тясна пропаст.
Ефектът на немонохроматичната светлина. Временна съгласуваност. Нарушаването на монохроматичността на сгъваемите вълни може да доведе до замъгляване на интерференционния модел. Да предположим, че честотите на излъчваните вълни лежат в тесен спектрален диапазон. Силно изкривяване на интерференционния модел възниква, ако разликата в пътя надвишава някаква критична стойност, която се нарича дължина на кохерентността; има смисъл дължината на вълновия влак) на радиацията, излъчвана от атома при един радиационен акт (припомнете си, че стабилни смущения възникват, когато влаковете се добавят в една от отделните лъчи със съответните им влакове в друг лъч). Времето, което се нарича време за съгласуваност, има значението на продължителността на вълнен влак. В съответствие с общите свойства на преобразуването на Фурие, спектралната ширина на вълновия пакет е свързана с неговата продължителност чрез съотношението (Пример: „висяща“ синусова вълна, където
В интервала извън този интервал има разширение на Фурие, чиято ширина е равна на максималния ред на спектъра, в който могат да се наблюдават смущения, може да се оцени като.
Намеса в тънките филми. Помислете за интерференцията на лъчите, отразени от предната и задната повърхност на тънък филм (фиг. 67). Ще разгледаме фронта на вълната за плосък, т.е. Източникът е доста отдалечен. Тъй като предната част на пречупената вълна е перпендикулярна на лъча, лъч 1 в точка D и лъч 2 в точката имат същите фази. Следователно, оптичната разлика в лъчевия път в дадена точка е
Освен това е необходимо да добавим към разликата в хода, която ще позволи да се вземе предвид промяната на фазата, когато се отразява от среда с голям показател на пречупване (в интерфейса на въздушния филм в точка. След трансформации, получаваме:
къде е дебелината на филма, е коефициентът му на пречупване. Максималното условие за наблюдение в отразена светлина е изпълнено за определени дължини на вълната. За много тънки филми максималното условие е изпълнено от една или две дължини на вълната от видимия диапазон, а филмът се оцветява. Максималното условие за наблюдение на отразена светлина съответства на условието за минимална дължина на вълната за наблюдение в пропускана светлина (отраженията в интерфейса въздух - филм не се появяват) за една и съща дължина на вълната. Както винаги при смущения, енергията не се увеличава, а се преразпределя.
Сега разглеждаме два важни случая.
1) Ивици с еднаква дебелина. Ако лъчите падат под почти постоянен ъгъл, например, обикновено и дебелината на филма се променя, тогава линиите с постоянна дебелина са линиите на постоянна разлика в хода. Когато се осветят с монохроматична светлина, тези линии ще бъдат видими като тъмни или светли ивици. Когато се наблюдават при бяла светлина (ако се приеме малка дебелина на филма), линиите ще бъдат оцветени. Смущенията се появяват в близост до повърхността на филма (интерференционният модел е локализиран на повърхността).
2) Ивици с равен наклон. Дебелината на филма е постоянна, осветлението е разпръсната светлина от далечен източник. Променяйки ъгъла на наблюдение, ще получим условието максимален, а след това и минимум.
Интерференционният модел е локализиран в безкрайността (или във фокалната равнина на лещата). За много тънки филми светлината може да не е едноцветна, наблюдението под даден ъгъл подчертава дължината на вълната, за която е изпълнено максималното условие.
Пример 2. Пръстените на Нютон. Ако плоско изпъкналата леща е поставена върху повърхността на стъклената плоча и осветена с монохроматична светлина, падаща нормално, тогава ивиците с еднаква дебелина, имащи формата на кръгове, ще се наблюдават във въздушната междина. Дебелината на пролуката е равна на мястото, където е радиусът на окръжността (фиг. 68). Минималното условие има формата или. В центъра на снимката ще има тъмно петно.
Принципите на холографията. Холографията се използва за запис на триизмерно изображение на обект. Обектът е осветен от лазерна светлина, която има много висока степен на съгласуваност и влиза във фотографската плоча. Информацията за формата на обекта се носи от зависимостта на фазата на обектната вълна от позицията върху плочата. Ако едновременно със светлината, отразена от обекта, от огледалото се отразява референтен лазерен лъч, който осветява обекта, в резултат на смущения се образува вълна, амплитудата и интензитетът на която ще зависи от фазата на обектната вълна. Тъй като почерняването на фотографската плоча е пропорционално на интензивността, върху нея ще се съхранява информация за фазата на вълната. Чрез осветяване на разработената плоча със светлината на същия лазер, оригиналният сигнал може да бъде възстановен.
При запис на интерферентен сигнал в обема на дебела прозрачна фотографска плака се появява обемна холограма, която носи информация както за формата на обекта, така и за дължината на вълната на лазерния сигнал. Когато холограма е осветена с бяла светлина, вълни с други честоти се отменят взаимно поради смущения и се появява изображение на обект, осветен от монохроматична лазерна светлина. Ако в една плоча са записани три холограми от лазери с различна дължина на вълната, тогава при осветяване с бяла светлина се появява триизмерно цветно изображение.
(може да се постигне, обаче, в 60-та посока, всички точки излъчват вълни с една и съща фаза, т.е. възниква взаимно усилване на излъчването.
