Valonsäteen geometria

Tehtävä 10  (Novosibirskin osavaltion yliopisto). Rinnakkaisten valonsäteiden suunta, joka on normaali lasiprisman tasaiseen pintaan taitekerroin nähden n  ja jättää prisman kulmassa alkuperäiseen laskusuuntaan. Kulma prisman kärjessä on hyvin pieni. Etsi kulma.

päätös. Kuvassa näkyy ongelman ehdot täyttävä geometrinen konfiguraatio. Graafisen mukavuuden vuoksi esitetty kulma ei ole liian pieni. Pidämme sitä kuitenkin sellaisenaan ja sovellamme Ray-kaavaa pisteen läpi ei ole taiteellinen, mutta asiaan B  me kirjoitamme valon taittumisen lain:   Kulma on myös pieni (tämä vahvistaa tuloksen), joten kulma + on pieni. Meillä on: n\u003d + missä

Tehtävä 11  (Moskovan valtionyliopisto nimeltään M. V. Lomonosov). Vesimuodon alaosassa H  \u003d 1,2 m on pistelähde   valon. Etsi suurin etäisyys lähteestä veden pinnalla olevaan kohtaan, jossa säteet kulkevat veden yli. Veden taitekerroin n = 1,33.

päätös. Segmenttien ja kulmien nimet on esitetty kuvassa selvästi. On selvää, että palkki, joka kulkee enemmän kulmassa pystysuoraan kuin ei tule ulos vedestä, mutta kokee sen kokonaan sisäinen heijastus. Kohta taittumislain mukaan, nsin \u003d 1. Levitä kolmioon ABC  Pythagoran lause: l 2 = H 2 + S  2. mutta   siksi,

Tehtävät itsenäiseksi päätökseksi

Tehtävä 12.  Kaksi litteää peiliä tekevät kaksisuuntaisen kulman 120 °. Pistevalonlähde sijaitsee puolittimen tasossa. Lähde ensimmäisten kuvitteellisten kuvien välinen etäisyys on l. Mikä on kuvien välinen etäisyys, jos kaksisuuntainen kulma puolitetaan?

Vastaus. l.

Tehtävä 13.  Taitekertoimella varustetun optisen lasiyksikön ontelo on täytetty ilmalla tasomaisen yhdensuuntaisen levyn muodossa, jonka paksuus on 0,2 cm. Valonsäde osuu lasin ja ilman rajapintaan 30 ° kulmassa. Määritä säteen siirtymä kulkiessaan onkalon läpi.

Vastaus. 0,2 cm

Tehtävä 14  (Moskovan valtionyliopisto nimeltään M. V. Lomonosov). Valonsäde putoaa normaalisti lasiprisman etupintaan. Taittuvan prisman kulma \u003d 30 °. Mikä on lasin taitekerroin, jotta säteen taipuma prisman avulla on sama?

Vastaus. 2cos \u003d 1,73 at< 45°.

Tehtävä 15  (MIPT, 1975). Litteä, kupera paksu linssi, jonka kaarevuus säde on kupera R \u003d 2,5 cm   lasista valmistettu taitekerroin n  \u003d 1,5. Missä tällaisen linssin painopiste on? Taittokulmat katsotaan pieniksi.

Vastaus. Etäisyydessä   pallomaisen pinnan keskustasta.

Tehtävä 16  (MSTU nimeltään N.E.Bauman). Puoli pallo säde r  \u003d 2 cm lasia   yhdensuuntainen säteen säde putoaa taitekerrokseen. Määritä valopisteen säde etäisyydellä sijaitsevalta näytöltä L  \u003d 4,82 cm pallon keskustaan.

Vastaus.

Tehtävä 17.  Millä etäisyydellä säteen kanssa lasipallin keskustasta R  täytyykö muurahainen olla läsnä, jotta sen kuva pallo takana on elinkokoista? Lasin taitekerroin n.

Vastaus.

Tehtävä 18  (Moskovan valtionyliopisto nimeltään M. V. Lomonosov). Valonsäde osuu lasipallan pintaan. Sisääntulokulma \u003d 45 °, lasin taitekerroin Löydä tulevan säteen ja pallon välistyvän palkin välinen kulma.

Vastaus.

Tehtävä 19  (Moskovan valtionyliopiston kemiallinen tiedekunta, jonka nimi on M.V. Lomonosov). Ohut valonsäde putoaa normaalisti säteen kanssa lasipallolle R  \u003d 30 cm taitekerroin n  \u003d 4/3. Määritä etäisyys x  pallonpuoliskunnan kuperasta pinnasta pisteeseen, johon tämä palkki kerääntyy.

Ohjaa yhdensuuntainen säteen säde?

Jos pääoptisen akselin suuntainen sädekeila on suunnattu koveraan peiliin, niin kaikki heijastuneet säteet leikkaavat yhdessä pisteessä F  1, jota kutsutaan kovera peilin pääpaino  (Kuva 3.2, ja).

Jos pääoptisen akselin suuntainen säteen säde on suunnattu kuperaan peiliin, heijastuneet säteet muodostavat erilaisen säteen, mutta heijastettujen säteiden jatkuminen  leikkaavat yhdessä pisteessä F  2, jota kutsutaan kuperan peilin pääpaino  (Kuva 3.2, b).

etäisyys F  navasta päätarkennukseen kutsutaan pallomaisen peilin polttoväli.

Kokeellisesti todettiin, että koveran ja kuperan peilin polttoväli on:

jossa R  Onko peilin säde.

Käytännön päätelmät.Koverta peiliä voidaan käyttää tuleen. Itse asiassa, jos laitat kovera peilin auringonvalonsäteen alle siten, että sen optinen pääakseli on suunnattu aurinkoon, heijastumisen jälkeen auringonsäteet kerätään peilin päätarkennukseen. Jos sijoitat palavan esineen peilin päätarkennukseen, esimerkiksi pala mustaa paperia tai valaistua kalvoa, tämä esine syttyy hetken kuluttua. (Älä usko - tarkista kokeellisesti!)

lukijalle:  Mutta mitä tapahtuu, jos pistevalonlähde asetetaan koverapeilin päätarkennukseen?

lukijalle: Tästä palkista tulee sattumanvarainen, ja tulokulma on yhtä suuri kuin a. Silloin heijastuskulma on myös yhtä suuri kuin a, mikä tarkoittaa, että heijastunut palkki osuu samaan tapaan (kuva 3.3, b).

  Kuva 3.3

  Oikea. Ja tämä pätee mihin tahansa   muotoheijastava pinta: litteä, pallomainen tai mikä tahansa muu. Mutta sitten käy ilmi, että vastakkaiseen suuntaan laukaistu palkki liikkuu samalla polulla kuin eteenpäin suuntautuva palkki. Tämä lausunto on erikoistapaus valonsäteiden palautuvuuden (tai vastavuoroisuuden) periaatteesta, josta keskustellaan myöhemmin. Sillä välin, takaisin kysymykseen.

Jos lähde on kovera peilin päätarkennus. sitten valonsäteiden palautuvuuden periaatteen mukaisesti peilistä heijastetut säteet muodostavat yhdensuuntaisen säteen. ihannetapauksessa  tämän palkin paksuus ei saisi muuttua peilistä etäisyyden mukaan. Tämä tarkoittaa, että ohjaamalla tällainen säde esineeseen, joka on kaukana peilistä (esimerkiksi 1 km), meidän pitäisi nähdä tässä esineessä valoisa piste, jonka koko on yhtä suuri kuin peilimme.

Itse asiassa tämä ei tietenkään toimi, koska on mahdotonta luoda joko pistevalonlähdettä tai ihanteellista pallomaista peiliä. mutta hieman toisistaan \u200b\u200bpoikkeavavoidaan luoda valonsäde koveran peilin avulla. Tämän tekemiseksi riittää, kun asetat sähköisen hehkulampun koveraan peiliin.

Jos otat suuren peilin, jolla on hyvä heijastava pinta, ja lampun, jonka kapasiteetti on useita tuhansia wattia, saat melko tehokkaan valonheitin, joka “lyö” (valaisee esineitä kirkkaasti) usean kilometrin etäisyydellä (kuva 3.4).

Tärkein Fermat-periaatteen ilmeneminen käytännössä tapahtuu tilanteessa, jossa monien säteiden / suuntausten avulla valon kulkemisen vähimmäisaika periaatteesta pisteeseen toiseen täytetään. Kohtaamme tämän tilanteen kuvantamisen optiset järjestelmät . Geometrisen optiikan päätehtävänä on määrittää korkealaatuista kuvantamisjärjestelmää tuottavien optisten elementtien kokonaisuuden muoto ja sijainti.

Jos mistä tahansa kohdasta P lähtevä valonsäde lähenee pisteeseen P "järjestelmän läpi kulkemisen seurauksena, niin P" kutsutaan pistekuva   P. Pistettä P "kutsutaan myös säteiden geometrisen lähentymisen painopisteeksi. Kuva P" kutsutaan real jos säteet todella leikkaavat pisteessä P ". Jos pisteessä P" säteiden jatke, joka on vedetty valon etenemiseen vastakkaiseen suuntaan, leikkaa, kuvaa kutsutaan kuvitteelliseksi . Jos säteet leikkaavat tiukasti pisteessä P, kuva kutsutaan stigmatic . Esimerkkejä sellaisista kuvantamisjärjestelmistä ovat ellipsoidiheijastin ja kaksinkertainen hyperbolinen linssi.

Yleensä optiikassa ne käsittelevät pallomaisia \u200b\u200bpintoja, koska niiden valmistus on paljon helpompaa. Nämä pinnat eivät kuitenkaan tarjoa stigmaattista kuvaa.

Homokeskeiset ja ei-homogeeniset säteiden säteet

Homokeskeiset palkit   joilla on yhteinen keskipiste, ts. kaikki säteet sammuvat tai lähentyvät yhdessä pisteessä ja voivat olla lähentyviä, toisistaan \u200b\u200bpoikkeavia tai yhdensuuntaisia.

homocentricniput säteitä.

Säteen keskittyminen   Onko piste, jossa kaikki säteet yhtyvät tai josta ne kaikki poistuvat. Tarkennus voi olla kuvitteellinen tai todellinen. Todellisen painopisteen muodostavat säteet itse, ja kuvitteellinen painopiste on niiden jatkeilla.

Geometrinen aaltopinta   Ilmaisee pinnan, joka on normaali, johon jokaisessa pisteessä on suunnattu palkkia pitkin, joka ylittää tämän pinnan tässä pisteessä. Homokeskeisen säteen aaltorintama on pallomainen pinta / taso. Tarkennus voi olla kuvitteellinen tai todellinen. Todellisen painopisteen muodostavat säteet itse, ja kuvitteellinen painopiste on niiden jatkeilla. Nämä tapaukset toteutuvat, kun yhdensuuntainen säde kulkee tarkennus- ja sirontalinssin läpi.

Ei-homokestrinen sädepalkki - tämä on palkki, jolla ei ole yhteistä tarkennusta (säteet eivät leikkaudu yhdessä pisteessä). Tällaisen säteen aaltopinta ei ole pallomainen eikä tasainen. Useimmissa tapauksissa jokaiselle aallonrintaman äärettömälle osalle on ominaista kaksi pääkaarevuussädettä ja siten kaksi kaarevuuskeskusta. siksi kaustinen, joka on tärkeimpien kaarevuuskeskittymien geometrinen paikka on kaksinkertainen pinta.

Lyhyt kuvaus poikkeavuuksista

Optiset järjestelmät näyttävät tyypillisesti sarjan vääristymä   tuloksena olevaa kuvaa kutsuttiin aberraatioita . erottaa yksivärinen poikkeama   ja kromaattinen poikkeama . Kromaattinen poikkeama on ominaista linsseille, joilla on vaihtelu , ja ilmenee säteilyaltistuksessa laajalla spektrikoostumuksella. Peilielementeillä tämä poikkeama puuttuu.

Oikealla linssillä on äärellinen paksuus, ja sen läpi kulkevat säteet voivat sijaita kaukana akselista. Tarkastellaan tapausta, jossa linssi altistuu yhdensuuntaiselle valonsäteelle, joka tapahtuu, kun lasersäteily kohdistuu laserteknisen asennuksen linssiin. Seurauksena on linssin akseliin nähden kohtisuorassa tasossa, joka kulkee sen paraksiaalisen fokuksen läpi, stigmaattisen kuvan sijasta, saadaan epäselvä piste. Tätä vaikutusta kutsutaan pallomainen aberraatio , koska linssiin suurilla etäisyyksillä akselista tulevat säteet taittuvat enemmän ja ylittävät akselin lähempänä linssiä kuin paraksiaaliset säteet (paraksiaalinen tarkennus). Punaisella kuvassa näkyy kaustinen pinta-ala .

Toinen tärkeä tyyppi yksivärisistä poikkeavuuksista on hajataittoisuus joka johtuu linssien tai peilien säteiden kaltevuudesta. Astigmaattinen palkki - erikoistapaus negomotsentricheskogo palkki. Palkkien konvergenssipisteiden välistä etäisyyttä tasoilla, joiden pääkaarevuussäteet ovat, kutsutaan astigmaattinen ero . Kuvan paras "piste" sijaitsee näiden segmenttien välissä.

Kohdekuvan joukko kuvapisteitä kutsutaan kuvan pinta . Vaikka astigmatismi eliminoituu, niin aberraatio, nimeltään kuvan kaarevuus : Kuvan pinta ei ole tasainen.

vääristymä   - tämä on poikkeama, jolle on tunnusomaista se, että näkökentän kasvu ei ole sama. Tämäntyyppinen poikkeavuus on syynä ”neulatyynyyn” tai ”tynnyrinmuotoiseen” kuvaan: kuvassa suorat ovat kaarevat.

Jos lisäys kasvaa etäisyydellä akselista, suorakulmaisesta ruudusta tulee "tyyny". Jos lisäys pienenee etäisyydellä akselista, suorakulmainen ruudukko muuttuu "tynnyriksi".

Viimeinen monokromaattisen poikkeaman tyyppi on kooma . Kohdepisteellä, joka on akselin ulkopuolella, kun se esitetään leveällä palkilla, on tässä tapauksessa kuva, joka on samanlainen kuin hännän komeetta.

Oppiaihe nro 74-75 Valon diffraktio. Normaalisti yhdensuuntainen valkoisen valonsäde tapahtuu difraktion ritilälle. Ritilän ja näytön välissä, lähellä ritilää, on linssi, joka kohdistaa ruudun ritilän läpi kulkevan valon. Mikä on iskujen lukumäärä 1 cm: n kohdalla, jos etäisyys näytölle on 2 m ja ensimmäisen asteen spektrin leveys on 4 cm. Punaisen ja violetin aallon pituudet ovat vastaavasti 800 nm ja 400 nm. Oletetaanko se synti? ? tg? 38.

Kuva 169 esityksestä "Valon diffraktion ilmiö"  fysiikan oppitunteihin aiheesta "diffraktio"

Mitat: 960 x 720 kuvapistettä, muoto: jpg. Jos haluat ladata kuvan fysiikan oppitunnista ilmaiseksi, napsauta kuvaa hiiren kakkospainikkeella ja napsauta "Tallenna kuva nimellä ...". Jos haluat näyttää kuvia oppitunnissa, voit myös ladata ilmaiseksi esityksen ”light.ppt: n diffraktion ilmiö” kaikkien arkistoitujen kuvien kanssa. Arkiston koko on 4741 KB.

   Lataa esitys

diffraktio

"Mekaanisten aaltojen diffraktio" - esteiden reunat. Valon diffraktio. Diffraktiomaalaukset. Geometrisen optiikan sovellettavuusrajat. Diffraktio ritilä. Esteen koko. Diffraktiospektrit. Mekaanisten aaltojen diffraktio. Diffraktio. Esimerkkejä valon diffraktiosta. Diffraktiokuviot useista esteistä. Huygens-Fresnel-periaate.

"Valon diffraktio Huygens-periaate" - Missä olosuhteissa diffraktio on huomattavin? Mitkä ovat difraktion minimien olosuhteet? Kuka kehitti valon diffraktion teorian? Diffraktion löytäminen. Huygens-Fresnel-periaate. Mitä häiriöiden ja valon diffraktion ilmiöt todistavat? Fresnel-alueet. Mikä on Fresnel-vyöhyke? Mikä on valon diffraktio? Väliaikaisten häiriöiden vähimmäisedellytykset: a * synti? \u003d m ?, missä m ± 0,1,2,3 ...

"Valon diffraktion ilmiö" - rinnakkainen valkoisen valonsäde. Diffraktio kahdessa raossa. Difraktion ritiläkaava. Diffraktiospektri. Kokonaispituus. Aukojen leveys. Iskujen määrä. Koneen yksivärinen valoaalto. Valonsäteiden poikkeaman ilmiö. Diffraktiohilan kokonaispituus. Natriumspektrilinjat. Määritä diffraktioreilan resoluutio.

"Valon diffraktio" - mekaanisten aaltojen diffraktio. Diffraktio-ilmiöt olivat tunnettuja jo Newtonin aikana. Tapaukset, kun diffraktiota havaitaan kirkkaasti: Oppituntiyhteenveto: diffraktion soveltaminen diffraktiohila. Suunnitelma. Kommentti d / z. Difraktioreilaa käytetään hajottamaan sähkömagneettinen säteily spektriin.

"Diffraktio" - Aallon frontin jakaminen Fresnel-vyöhykkeisiin pätevyys vahvistetaan kokeellisesti. Keskellä on valoisa paikka. 7.1. Huygens-Fresnel-periaate. Diffraktio pyöreällä reiällä ja levyllä. Fresnel sulki pois mahdollisuuden esiintymiseen. Tarkastellaan nyt diffraktiota yksityiskohtaisemmin. häiriöiden vahvistaminen (kuva 7.1).

”Aaltojen diffraktio” - Yritä kuvitella, millainen diffraktiokuvio näyttää? Tutkittu muodonmuutos. Riippuuko diffraktiokuvion tyyppi aallonpituudesta (väristä)? Italialainen tiedemies. Optisen reitin ero Suurimman häiriön olosuhteesta saadaan: Pienin etäisyys pisteestä O aaltopintaan B on r0.

Esityksiä on yhteensä 7

Polarisaattorin pyöriessä samanaikainen monokromaattisen valonsäteen polarisaatio tapahtuu tasossa annetulla atsimuutilla suhteessa tulotasoon.
  Valaisimesta tuleva yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde putoaa tasonsuuntaiseen säteenjakolevyyn 5 ja jaetaan kahteen koherenttiin säteenen.
  Rinnakkainen yksivärinen valonsäde putoaa johdolle, jonka halkaisija on 1 mm ja joka on venytetty kohtisuoraan valon etenemissuuntaan nähden. Valon etenemissuuntaan nähden kohtisuoraan seulaan, joka on etäisyydellä 1 m langasta, havaitaan diffuusiokaistat, joiden välinen etäisyys on 0,5 mm.
  Kun yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde voimakkuudella / putoaa liuoskerrokseen, jonka paksuus on dl, silloin osa siitä absorboituu. Kaksinkertaistamalla absorboivan kerroksen paksuus, myös absorptio kaksinkertaistuu.
  Jos suuntaamme yhdensuuntaisen monokromaattisen valonsäteen, joka kuvassa. 6.8 on esitetty viivoilla AB ja DE, kohtisuorassa sarjaan tasavälein sijaitsevia pisteitä, suurin osa  valo kulkee ilman muutoksia, mutta jos pisteiden väliset etäisyydet ovat suuruusluokassa valon aallonpituuden kanssa, osa valosta kohoaa. Hajautetut säteet alkavat häiritä, paitsi jos valonsäteiden kulkevien polkujen ero on nolla tai kokonaisluku aallonpituuksia.
  Tässä laitteessa yhdensuuntainen monokromaattinen valonsäde tapahtuu taso-rinnakkaiselle lasilevylle, joka on päällystetty toiselta puolelta läpikuultavaan hopeakerrokseen. Jaetut säteet putoavat kahteen peiliin nollakohtaisessa kulmassa ja palaavat läpikuultavaan levyyn samoihin paikkoihin, joista ne ilmestyivät. Jokainen peilistä palautettu säde jaetaan uudelleen levylle. Osa valosta palaa lähteeseen ja toinen osa menee suoraan kaukoputkeen. Seurauksena on, että putken näkökentässä havaitaan kaksi koherenttia häiritsevää säteilyä. Kuvio osoittaa, että läpikuultavaan kerrokseen tehdyn ensimmäisen erotuksen jälkeen putkea vastapäätä olevasta peilistä tuleva palkki kulkee kahdesti läpikuultavan kerroksen kanssa lasilevyn läpi. Siksi optisten reittien yhtäläisyyden varmistamiseksi toisesta peilistä tuleva säde johdetaan samanlaisen kompensointilevyn läpi kuin ensimmäinen, mutta ilman läpikuultavaa kerrosta.
  Normaalisti yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde aallonpituudella K tapahtuu rakoon.
Normaalisti yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde putoaa rakoon. Objektiivi, jonka polttoväli / 2 00 m on raon takana, heijastaa näytön diffraktiokuvion vuorotellen vaaleiden ja tummien raitojen muodossa. Keskimmäisen valonauhan leveys on b 5 0 cm. Kuinka muuttaa raon leveyttä siten, että keskinauha vie koko näytön viimeisen leveyden mukaan.
  Löydä monokromaattisen valonsäteen voimakkuuden vaimennuslaki, joka johtuu molekyylisirotuksesta ihanteellisessa kaasussa, jonka taitekerroin n eroaa vähän yksiköstä.
  Rinnakkainen yksivärinen valonsäde putoaa normaalisti kapeaan rakoon.
  Rinnakkainen yksivärinen valonsäde putoaa normaalisti kapeaan rakoon. Määritä toissijaisten maksimien suhteellinen intensiteetti.
  Normaalisti yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde, jonka aallonpituus on K., tulee rakoon, jonka leveys on a6.
  Normaalisti yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde, jonka aallonpituus on I, 5890 A, saapuu 2 mikronin leveälle raolle. Löydä kulmat, mihin suuntaan valominimit havaitaan.
  Normaalisti yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde, jonka aallonpituus on K., tulee rakoon, jonka leveys on 6K.

Rinnakkaismonokromaattisen valonsäteen aallonpituus λ, 0,6 μm putoaa normaalisti seulalle, jonka pyöreä reikä on säde r 1 2 mm.
  Yhdensuuntainen monokromaattisen valonsäteen aallonpituus X 0 5 μm putoaa normaalisti seulalle, jonka pyöreä reikä on säde r 1 5 mm. Havaintopiste sijaitsee reiän akselilla etäisyydellä b 15 m siitä. Määritä: 1) reikään pinottujen Fresnel-vyöhykkeiden lukumäärä; 2) diffraktiokuvion keskellä havaitaan tumma tai vaalea rengas, jos näyttö on sijoitettu havaintokohtaan.
  Mittapää 7 on siirrettävä interferometri. Valaisimesta 8 tuleva yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde tapahtuu tasonsuuntaisella säteenjakolevyllä 9 ja se on jaettu kahteen koherenttiin säteeseen. Kun mittauspää lähestyy pintaa 6 PMT-kalvon 12 tasossa, syntyy häiriökuvio ja häiriöreunat liikkuvat. Sillä hetkellä, kun pään linssin fokusoiva taso osuu peilipinnan 6 kanssa, häiriökuvion musta nauha estää kalvon 12 ja PMT: n lähdössä on maksimaalisen amplitudin pulssi.
  Bouguer-Lambert-laki määrittelee yksivärisen valonsäteen vaimenemisen, kun se kulkee absorboivan aineen läpi. Anna yhdensuuntaisen monokromaattisen valonsäteen kulkea absorboivan aineen läpi.
Tässä laitteessa yhdensuuntainen monokromaattinen valonsäde tapahtuu taso-yhdensuuntaiselle lasilevylle, joka on päällystetty toiselta puolelta läpikuultavaan hopeakerrokseen. Erotetut säteet putoavat kahteen peiliin nollakulmassa ja palautuvat sinne läpikuultavaan levyyn, josta ne nousivat. Jokainen peilistä palautettu säde jaetaan uudelleen levylle. Osa valosta palaa lähteeseen ja toinen osa menee suoraan kaukoputkeen. Seurauksena on, että putken näkökentässä havaitaan kaksi koherenttia häiritsevää sädettä. Siksi optisten reittien yhtäläisyyden varmistamiseksi toisesta peilistä tuleva säde johdetaan ensimmäisen kanssa identtisen tasauslevyn läpi ilman läpikuultavaa kerrosta.
  Oletetaan, että iskut on piirretty xy-tasoon kohtisuorassa x- ja y-akseleihin nähden. Osoitetaan tälle ritilälle yhdensuuntainen monokromaattisen valonsäteen pituus K. Suoritamme z-akselin kohtisuorassa kaksiulotteisen ritilän tasoon nähden.
  Kaavio acousto-optinen asteikko otchastny-laitteella Kuva ultraääniaallasta, jossa on laservalonlähde. Vaihesiirtomuuntimissa akustisen valomoduloinnin käyttö antaa mahdollisuuden muuntaa rasterin tai katkoviivan optisen mitan liikkeen sähköisen signaalin vaihesiirtoksi. Tällaisen laitteen rakenneperiaate on esitetty kuviossa 1. 4.20. Rinnakkaismonokromaattiset valonsäteet pääsevät normaalisti akustooptiselle modulaattorille /, joka on optisesti läpinäkyvä runko, jossa kulkeva ultraääni-aalto etenee.
  Silmä pystyy erottamaan pimeän valosta, sillä on värien havainto. Silmällä voit korjata tummien ja vaaleiden raitojen vuorottelun aukon takana läpinäkymättömässä näytössä, jonka päälle putoaa yhdensuuntainen yksivärinen valonsäde. Tämä ominaiskuva, joka on verrattavissa kuvaan aaltojen kulkemisesta nesteen pinnalla seinämän raon läpi, joka on sijoitettu aallon etenemispolulle, voi johtaa analogiaan ja johtaa johtopäätökseen, että valo on myös jonkin värähtelyn etenemistä. Joten tämän konkretisoimiseksi, suora aistinen havainto ei kuitenkaan enää ole tarpeellista, ja on myös tarpeen tunkeutua asioiden ytimeen, ylimääräiseen henkiseen rakenteeseen, jotta erilaisista todisteista voidaan arvata, että valo on sähkömagneettinen aalto. Tätä ei ollut niin helppo tehdä, mistä todistaa se tosiasia, että tiedeessä oli pitkään ollut eetterivärähtelyjen teoria.